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非晶超微晶磁滯回線(xiàn)觀(guān)測(cè)

非晶超微晶磁滯回線(xiàn)觀(guān)測(cè)
磁滯回線(xiàn)觀(guān)測(cè)
1 測(cè)定鐵磁材料的磁滯回線(xiàn)有何意義？
磁滯回線(xiàn)----在磁場(chǎng)中，鐵磁體的磁感應(yīng)強(qiáng)度與磁場(chǎng)強(qiáng)度的關(guān)系可用曲線(xiàn)來(lái)表示，當(dāng)磁化磁場(chǎng)作周期的變化時(shí)，鐵磁體中的磁感應(yīng)強(qiáng)度與磁場(chǎng)強(qiáng)度的關(guān)系是一條閉合線(xiàn)，這條閉合線(xiàn)叫做磁滯回線(xiàn)。
圖示為強(qiáng)磁物質(zhì)磁滯現(xiàn)象的曲線(xiàn)。一般說(shuō)來(lái),鐵磁體等強(qiáng)磁物質(zhì)的磁化強(qiáng)度M或磁感應(yīng)強(qiáng)度B不是磁場(chǎng)強(qiáng)度H的單值函數(shù)而依賴(lài)于其所經(jīng)歷的磁狀態(tài)的歷史。以磁中性狀態(tài)(H =M=B=0)為起始態(tài),當(dāng)磁狀態(tài)沿起始磁化曲線(xiàn)0ABC磁化到C點(diǎn)附近（如圖）時(shí)，此時(shí)磁化強(qiáng)度趨于飽和,曲線(xiàn)幾乎與H軸平行。將此時(shí)磁場(chǎng)強(qiáng)度記為Hs,磁化強(qiáng)度記為Ms。此后若減小磁場(chǎng)，則從某一磁場(chǎng)(B點(diǎn))開(kāi)始,M隨H的變化偏離原先的起始磁化曲線(xiàn),M的變化落后于H。當(dāng)H減小至零時(shí),M不減小到零,而等于剩余磁化強(qiáng)度Mr。為使M減至零,需加一反向磁場(chǎng)-,稱(chēng)為矯頑力。反向磁場(chǎng)繼續(xù)增大到-Hs時(shí),強(qiáng)磁體的M將沿反方向磁化到趨于飽和-Ms,反向磁場(chǎng)減小并再反向時(shí)，按相似的規(guī)律得到另一支偏離反向起始磁化曲線(xiàn)的曲線(xiàn)。于是當(dāng)磁場(chǎng)從Hs變?yōu)椋璈s,再?gòu)模璈s變到Hs時(shí)，強(qiáng)磁體的磁狀態(tài)將由閉合回線(xiàn)CBDEFEGBC描述,其中BC及EF兩段相應(yīng)于可逆磁化,M為H的單值函數(shù)。而B(niǎo)DEGB為磁滯回線(xiàn)。在此回線(xiàn)上,同一H可有兩個(gè)M值,決定于磁狀態(tài)的歷史。這是由不可逆磁化過(guò)程所致。若在小于Hs的±Hm間反復(fù)磁化時(shí),則得到較小的磁滯回線(xiàn)。稱(chēng)為小磁滯回線(xiàn)或局部磁滯回線(xiàn)(見(jiàn)磁化曲線(xiàn)圖2)。相應(yīng)于不同的Hm,可有不同的小回線(xiàn)。而上述BDEGB為其中*大的。故稱(chēng)為極限磁滯回線(xiàn)。H大于極限回線(xiàn)的*大磁場(chǎng)強(qiáng)度Hs時(shí),磁化基本可逆；H小于此值時(shí),M為H的多值函數(shù)。通常將極限磁滯回線(xiàn)上的Mr及定義為材料的剩磁及矯頑力,為表征該材料的磁特性的重要參量。